ГОСТ 12637-67 Материалы магнитомягкие высокочастотные. Методы испытаний в диапазоне частот от 200 до 2000 МГц

7-
СССР
ГОСУДАРСТВГННЫЙ СТАНДАРТ
ГОСТ 12637 — 67
МАТЕРИАЛЫ МАГНИТНОМЯГКИЕ
ВЫСОКОЧАСТОТНЫЕ
МЕТОДЫ ИСПЫТАНИЯ В ДИАПАЗОНЕ ЧАСТОТ
от 20» до 2000 Мгц
Издание официальное
Г т . i
МОСКВА
áîëåðî ôîòî

СССР
ГОСУДАРСТВЕННЫЙ СТАНДАРТ
ГО С Т 1 2 6 3 7 - 6 7
МАТЕРИАЛЫ МАГНИТНОМЯГКИЕ
ВЫСОКОЧАСТОТНЫЕ
МЕТОДЫ ИСПЫТАНИЙ В ДИАПАЗОНЕ ЧАСТОТ
от 200 до 2000 Мгц
Издание официальное
МОСКВА
1967

УДК 621 318.13 Издание официальное
СССР
Комитет стандартов,
мер и и.тмеригельных
приборов
при
Совете Министров
СССР
ГОСУДАРСТВЕННЫЙ
СТА НДАРТ Г О С Т
12637— 67
e>£)
МАТЕРИАЛЫ МАГНИ1 НО.МЙГКИЕ
ВЫСОКОЧАСТОТНЫЕ
Методы испытаний ■ Диапазоне
частот от J0* до г»6 М*Ц
High frequency magnet cultetrle mate­
rials. Testing methods at tbe range from
гео 10 ЭХО me Группа ШЯ'
Настоящий стандарт распространяется на высокочастот­
ные магнитномягкие материалы и устанавливает методы оп­
ределения их магнитных и диэлектрических характеристик
в синусоидальных электромагнитных полях с напряженно­
стью магнитного поля не более 0.1 коэритивной силы, ч
диапазоне частот от 200 до 2000 Мгц.
Стандарт устанавливает следующие методы определения
магнитных и диэлектрических характеристик материалов:
измерительной линии;
коаксиального резонатора.
Допускается применение полуволнового резонатора для
испытаний материалов с известной диэлектрической прони­
цаемостью. удовлетворяющей условию
8/ № Йк <
I. ОБЩИЕ УКАЗАНИЯ
1.1. Характеристики высокочастотных магннтномягких
материалов
1.1.1. Основными характеристиками магнитномягких ма­
териалов являются: комплексная магнитная и диэлектриче­
ская проницаемости, тангенс угла магнитных потерь, темпе­
ратурная зависимость магнитной проницаемости, темпера­
турный коэффициент магнитной проницаемости.
Перечень основных характеристик материалов, подлежа­
щих определению, значений частот, при которых определяют
эти характеристики, а также допустимые погрешности изме­
рения приведены в табл. 1. а условные обозначения приня­
тых величин — в приложении I.
Диапазон измерения н допустимая погрешность измере­
ния тангенса угла магнитных потерь определяются компо-
^ -у УУтвержден Комитетом стандартов,
мер и измерительных приборов
при Совете Министров СССР
16/11 1967 г.
Срок ввОк*ия
1/1 1969 г".
Перепечатка воспрещена

Стр. 2

Сгр. 3
Материалы матнятномягкне высокочастотные. Методы
испытаний в диапазоне частот от 200 до 2000 ЛТгц
ГОСТ 12637—67
нентами магнитной проницаемости. Соотношение компонен­
тов должно быть таким, чтобы тангенс угла магнитных по­
терь был не менее 2 • КИ.
1-1.2. Комплексная магнитная проницаемость р = ц '—ji"
имеет две составляющие, из которых первая р ' соответствует
обратимым квазиупругим процессам, а вторая р " — процес­
сам, связанным с рассеиванием энергии.
1.1.3. Комплексная диэлектрическая проницаемость е =
•*е'—/е" имеет две составляющие, из которых первая е' со­
ответствует току смещения, а вторая е" — току потерь.
1.1.4. Начальная магнитная проницаемость рмач - предел,
к которому стремится и при уменьшении напряженности маг­
нитного поля до нуля. В полях не более 0,1 коэритивной
силы проницаемость р равна р,ич.
1.1.5. Тангенс угла магнитных потерь tgfi,, определяет
энергию, рассеиваемую при необратимых процессах.
1-1.6. Температурная зависимость компонентов магнитной
проницаемости выражается з виде графиков или таблиц.
Пределы температур, при которых испытывают образцы,
определяются областью применения магнитномягких мате­
риалов.
1.1.7. Температурный коэффициент определяют как сред­
ний температурный коэффициент в определенном интервале
температур.
в -
где: ^г, (Та—Г|)
Рг, — величина начальной магнитной проницаемости при
температуре Тj;
Иг, — величина начальной магнитной проницаемости при
температуре 7V.
7'| — температура начала опыта в °К:
Ti — температура конца опыта в °К.
1.18. Частотную зависимость компонентов магнитной
проницаемости р ' и р" выражают в виде графиков или таб­
лиц, измеряя р ' и р" через каждые 100 Мец.
Примечание. Допускается польхолзться зависимостью тангенса
угла магнитных потерь от частоты в температуры
1.2. Аппаратура для испытаний
1.2.1. Для испытаний магннтномягких материалов в дна-

Стр. 4
ГОСТ 12637-67
Материалы магинтномягкне высокочастотные. Методы
испытаний в диапазоне частот от 200 до 2000 Мгц
пазоне частот от 200 до 2000 Мгц применяют следующую
аппаратуру:
коаксиальный резонатор переменной длины;
измерительную линию;
генератор высоких и сверхвысоких частот;
гетеродинный частотомер;
измерительный усилитель;
плавный аттенюатор;
фильтр;
термокамеру;
криокамеру;
блок автоматической регулировки температур;
электронный потениометр;
зонд и калибровочную линию для определения напряжен­
ности магнитного поля.
1.2.2. Типы приборов, их технические характеристики и
номера чертежей приведены в приложениях 2 и 3.
1.2.3. Проверка измерительных устройств осуществляется
по нормальным образцам, аттестованным метрологическими
органами Комитета стандартов, мер и измерительных прибо­
ров при Совете Министров СССР.
1.3. Требования, предъявляемые к образцам,
предназначенным для испытаний
1.3.1. Перед измерениями необходимо провести магнит­
ную подготовку образца в соответствии с требованиями
ГОСТ 12635 -67 «Материалы магинтномягкне высокочастот­
ные. Методы испытаний в диапазоне частот от 10 кгц до
1 Мгц».
1.3.2. Образцы изготовляют в виде плоских коаксиальных
шайб. Размеры образцов для испытаний должны выбираться
так. чтобы отношение внешнего диаметра к внутреннему
было равно 3.39 или 2.5. Оптимальные размеры: внешний
диаметр 24, внутренний — 6,87, высота 5 мм. Для того, чтобы
ликвидировать погрешность за счет зазора между образцом
и резонатором, а также для надежной фиксации образца н
максимуме электрического и магнитного полей, применяют
контактные кольца, в которые запрессовывают испытуемый
образец. Допускается посадка образца в контактные кольца
на’ клею. Эскиз образца и контактных колец приведен на
черт. 1.

Стр. 5
Материалы магиитмомягкие высокочастотные. Методы
испытаний в диапазоне частот от 200 до 2000 Мгц
ГОСТ 12637-67
Примечание Непараллельное™ плос­
ких поверхностей образца должна быть не
более ±0.01 мм.
> — внешнее контактное только: 7 —образец;
3 — внутреннее контактное кольцо.
Черт. I
1.3.3. Толщину образной определяют по табл. 2, исходя
из соотношений между действительной и мнимой частями
магнитной проницаемости.
Таблица 2
Вещественна» чисть чьтият-
во» проницаемости р'
Мит.иоч чисть мапитяоА
проницаемости ц*
Toauiiio образцов К
и мл
20 10-4-2 • 10_3 1-2
24-10 10’ * + ИГ® 5
2 2 ■ 10_3 10

Стр. б
ГОСТ 12637-67
Материалы магаитномягкме высокочастотные. Методы
испытаний в диапазоне частот от 200 до 2000 Мгц
1.3.4. Испытания проводят при температуре окружающего
воздуха 298± 10°К (25±10°С), относительной влажности не
более 80% и атмосферном давлении 100000±4000 н/м3
(750±30 мм рт. ст.).
1.3.5. Методы определения характеристик, перечисленных
в табл. 1, заключаются в измерении изменения модуля и фа­
зы входного сопротивления участка резонатора или коакси­
альной линии при внесении образца в электромагнитное поле
резонатора (коаксиальной линии) с последующим подсчетом
магнитных характеристик по соответствующим формулам.
Блок-схема установки приведена на черт. 2.
Черт. 2
2. МЕТОДЫ ИСПЫТАНИЙ
2.1. Meтод измерительной линии
2.1.1. Серийно выпускаемые промышленностью измери­
тельные линии (например P I— 5А) могут применяться для
относительно грубого измерения р и е Погрешность измере­
ний всех компонентов р и е, равная 10%, может быть достиг­
нута на измерительной линии без специальных изменений ее
конструкции для образцов, имеющих большие потери (tg6s» н
tg6« больше 0,05). В связи с этим рекомендуется использо-

Стр. 7
Материалы маггитиоиягкис высокочастотные. Методы
яслытааяй в диапазоне частот от 200 до 2000 Мгц
ГОСТ 12037—$7
вать метод измерительной линии для исследования образцов
с tgd* и tg6. больше 0,05.
2.1.2. Для испытания образца производят следующие опе­
раии:
а) измеряют положение минимума напряжения и шири­
ны резонансной кривой на половинном уровне в короткозамк­
нутой линии Д/0;
б) помещают образец вплотную к короткозамкнутому
концу линии и измеряют смещение минимума от перво­
начального положения в линии без образца и ширину резо­
нансной кривой с образцом Д/*;
в) сдвигают короткозамыкатель на от образца и изме­
ряют положение минимума и ширину резонансной кривой
без образца Д/0;
г) вставляют образец и измеряют смещение минимума
Д£2 и ширину резонансной кривой А/2 с образцом.
2.1.3. Производят расчет ц', ц" и г', е" по формулам:
Р'=1 =
рг | I _ Д/] а/,-,
’ А ’ 2Л ’
Приведенный расчет справедлив при условии, что
A/j А
Р— ^— <0,2 и Э(Д/-и+А) <0,2, в противном случае необхо-
димо определять входные сопротивления линии с образцом
в режимах короткого замыкания и холостого хода.
Расчет магнитной и диэлектрической проницаемостей
производят по формулам, приведенным в приложении 5.
2.2. М е то д к о а к с и а л ь н о г о р е з о н а т о р а
2.2.1. Определение магнитной проницаемости в режиме
короткого замыкания производят следующим образом.
В центральный разъем резонатора помещают латунный
короткозамыкатель с петлей связи.

Стр. 8
ГОСТ 12637-87
Материалы мягмитиомягкие высокочастотные. Методы
испытаний в диапазоне частот от 200 до 2000 Мгц
Собирают схему согласно черт. 3.
Схема градуировки правой секции резонатора
0 S96
Черт. 3
Перемещением индикаторного поршня настраивают пра­
вую часть резонатора в резонансе, который отмечают по
максимуму показаний измерительного усилителя.
После настройки между индикаторным поршнем и корог-
козамыкателем устанавливается ц
на резонатора от короткозамыкателя до поршня определяет­
ся геометрическими размерами прибора и рабочим ходом
поршня (отсчет по индикаторной линейке) по формуле:
Заменяют короткозамыкатель контактными кольцами
(черт. 4) и настраивают в резонанс левую часть резонатора
путем перемещения генераторного поршня.
Теперь между генераторным н индикаторным поршнями
устанавливается ц
г X
" л » у
При такой последовательности работы левая плоскость
образца (плоскость а а) оказывается расположенной на рас­
стоянии (rtj—п) —
----А от генераторного поршня.
2

Стр. 9
Макйрймы мдпиггмомягкв* высокочастотные. Методы
испытаний в диапазоне частот от 200 до 2000 Мгц
ГОСТ 12037—*7
Схема градуировки резонатора
Черт. 4
Поэтому оба поршня сдвигают влево на толщину образца
и ведут отсчет от левой плоскости образца.
2.2.2. Определяют собственные параметры резонатора:
его добротность и резонансную длину. Измеряют ширину
резонансной кривой на половинном уровне мощности к вы­
числяют добротность, как отношение длины резонатора к
расстройке резонатора по половинному уровню.
е 9=
Д/о
2.2.3. Образец помещают в резонатор и измеряют смеще­
ние максимума резонансной кривой AL,; ширину резонансной
кривой на половинном уровне мощности Д/i и вычисляют до­
бротность резонатора с образцом.
Vl Д/,
2.2.4. Записывают результат измерения и определяют
ц ' и ц" по формулам, приведенным в табл. 1.
2.2.5. Определение диэлектрической проницаемости мэг-
ннтномягких материалов в режиме холостого хода произво­
дят следующим образом.

Стр. 10
ГОСТ 12637-67
Материалы магиитиомягкие высокочастотные. Методы
испытаний в диапазоне частот от 200 до 2000 Мгц
Выполняют операии, перечисленные в п. 2.2.1, затем сме­
щают генераторный и индикаторный поршни на четверть
длины волны, чем осуществляют перенесение образца в мак­
симум электрического поля и измеряют добротность соглас­
но п. 2.2.2.
Образец помещают в резонатор и измеряют смещение
максимума резонансной кривой ширину резонансной
кривой Д/2 н-вычисляют добротность резонатора с образцом
по формуле:
Записывают результат измерения и определяют е' и е"
по формулам, приведенным в табл. 1.
Для определения ц' и ц" в образцах с P(AL|,2 + A) >0.2
расчет приведен в приложениях 4 и 6.
2.3. Снятие температурных характеристик
магннтномягких материалов
2.3.1. Температурные характеристики снимают в интер­
вале температур от lSS^K до точки Кюри.
2.3.2. Для определения частотной зависимости темпера­
турных характеристик измерение производят на двух-трех
частотах.
2.3.3. Испытание производят следующим образом:
а) образец помещают в температурную камеру;
б) устанавливают скорость тока воды;
в) настраивают блок регулировки температур на задан­
ную температуру, при достижении которой делают двадцати­
минутную выдержку, наблюдают показания приборов через
каждую минуту. Температуру считают установившейся, если
пять отсчетов, взятых подряд, имеют одинаковую величину.
2.3.4. В интервале температур от 153 до 523°К параметры
резонатора меняются незначительно, и испытание пустого
резонатора в этом интервале допускается не проводить. При
более высоких температурах изменение собственной длины
и добротности резонатора за счет нагревания необходимо
учитывать.
2.3.5. Наиболее резкий подъем температурных характери­
стик ферритов обычно наблюдается в интервале от 273 до
353СК, поэтому требуется наибольшее число точек снимать
в этом интервале (через 5—10°). Затем можно увеличить ни-

С rp. 11
Материалы магммтмомягкие высокочастотные. Методы
испытаний а диапазоне частот от 200 до 2000 Мгц
тервал между точками до 20—50®. Около точки Кюри необ­
ходимо снимать температурную характеристику через не­
большие промежутки, чтобы не пропускать ее характерный
подъем, обычно наблюдающийся перед понижением магнит­
ной проницаемости.
Для испытаний рекомендуется следующий режим: каж­
дый новый материал испытывается иа частотах 3- 10®, 6-10*.
10-10® гц в интервале температур от 153 до 673®К (верхний
предел ограничивается температурой точки Кюри). В интер­
вале температур от 153 до 273®К через 20°, в интервале от
273 до 353°К через 10®, в интервале от 373 до 473ЭК через
50°, далее до точки Кюри через 10®.
2.4. Определение напряженности магнитного
поля высокой частоты
2.4.1. Перед началом икла измерений магнитной прони­
цаемости оценивают величину напряженности магнитного
поля высокой частоты в месте расположения образца.
2.4.2. Оц
высокой частоты производят путем сравнения э. д. с , наво­
димых на зонде индуктивного типа в испытуемом и образ­
цовом поле одинаковой частоты.
2 4.3. Расположение зонда относительно испытуемого и
образцового полей должно быть совершенно одинаковым и
определяется по максимуму измерительного усилителя.
2.4.4. Калибровочное образцовое поле создается в коак­
сиальной короткозамкнутой линии, вход которой согласован
с выходом генератора стандартных сигналов.
2.4.5. Волновое сопротивление калибровочной линии и из­
мерительной линии или резонатора, в которых оц
напряженность магнитного поля, должны быть равны. При
их неравенстве обязательно введение поправки.
2.4.6. При выполнении условий пп. 2.4.2 и 2.4.4 одинако­
вым показаниям измерительного усилителя, к которому под­
ключен зонд (при погружении зонда как в измеряемое, так
и в калибровочное образцовое поле), соответствуют одина­
ковые значения амплитуды магнитного поля.
2.4.7. Порядок работы при измерениях следующий:
собирают блок-схему по черт. 5 и подготавливают прибо­
ры к работе согласно их инструкии по эксплуатации;
помещают в измеряемое поле зонд и устанавливают тре­
буемую глубину его погружения;
снимают отсчет по измерительному усилителю:

Стр. 12
ГОСТ 12637-67
Материмы магнитномягкие высокочастотные. Методы
испытание в диапазоне частот от 200 до 2000 Мгц
Черт. 5
помещают зонд в калибровочную линию и регулировкой
выхода генератора стандартных сигналов добизаются того
же показания измерительного усилителя;
записывают результат измерения.
2.4.8. Величину напряженности высокочастотного магнит­
ного поля расчитывают по формуле:
cos р/.
Примечание. Формула может быть упрощена, если калибровочная
линия имеет подвижный коротхозамыкатель, перемещением которого можно
добиться условия C O S0/-I, что соответствует максимуму показаний изме­
рительного усилителя.

Стр. 13
ПРИЛОЖЕНИЕ I к ГОСТ 1 2 6 3 7 -6 7
УСЛОВНЫЕ ОБОЗНАЧЕНИЯ,
принятие в формулах для вычислений
ц — относительная комплексная магнитная проницаемость;
I*' — действительная составляющая относительной комплекс­
ной магнитной проницаемости;
ц " _ мнимая составляющая относительной комплексной маг­
нитной проницаемости;
а — относительная комплексная диэлектрическая проницае­
мость;
г/. г." — действительная и мнимая части относительной диэлек­
трической проницаемости;
цс— магнитная постоянная, равная 4я-10~т гм/м;
«о — диэлектрическая постоянная, равная 10,,/(4я) Ф/к;
— начальная магнитная проницаемость;
tgfi^ — тангенс угла магнитных потерь;
tg6, — тангенс угла диэлектрических потерь;
Т - температура по шкале °К;
Г* — температура по шкале *С:
01 — температурный коэффииент магнитной проницаемости.
1
град ‘
— длина волны, л;
J — частота, гц;
А — толщина образца, и;
ZK , — входное сопротивление в режиме короткого замыкания.
ом;
Z , , — входное сопротивление в режиме холостого хода. о.к;
0 — фазовая постоянная 1 /л;
— фазовая постоянная секии с образцом. I/л,
Z* — волновое сопротивление, ол;
13 — показавне индикатора при измерении резонансной кри­
вой на произвольном уровне, с —/*//1;
п, я, — число полуволн;
L* — длина пустого резонатора, м;
Qo. Qi. Ог — добротность резонатора пустого и с образцом о режи­
мах короткого замыкания и холостого хода;
А1о — ширина реэомаисной кривой пустого резонатора, м;

Стр. 14
£i, Lt —
Д/,. Д/j -
Ail, Aij —
А, В, C, D —
H „ -
b —
D D 3-
U „ -
I -
1*, X —
I
длина резонатора в режимах холостого хода и коротко­
го замыкания, ж;
ширина резонансной кривой резонатора в режимах холо­
стого хода к короткого замыкания, ж;
изменение резонансной длины о режимах короткого за­
мыкания и холостого хода, ж;
коэффииенты, используемые при составлении програм­
мы для ЭВМ;
максимальное значение синусоидальной кривой напря­
женности магнитного поля, а/ж;
расстояние от зонда до оси коаксиала, ж;
диаметры внешнего и внутреннего проводников резо­
натора, ж;
максимальное значение синусоидальной кривой напря­
жения генератора, в;
мнимая единица;
расстояние от точки минимума напряжения до входной
грани образца в режимах короткого замыкания и холо­
стого хода, ж;
коэффииент стоячей водны напряжения я режимах
короткого замыкания и холостого ходе.

O p . 15
ПРИЛОЖЕНИЕ 2 к ГОСТ 1 2 6 3 7 -6 7
АППАРАТУРА
для испытания магнитномягких материалов
при нормальных условиях
М е и м с к о а з я м е
П о г р е ш н о с т ь
о п р е д е л е н и е
ктмерммой
величины, К
Р е к о м е н д у е м ы * т и н
приборе
Коаксиальный резонатор п ер е­
менной Д Л И Н Ы
1 0 ИПД
ВИМС-3
Измерительные линии 10 Р 1 -5 А
Р1—6 А
Измерители КСВ и фазы 10 Р 2 -2 6
Генераторы стандартных енгна- 1 Г 4-31
лов 1 Г 4 - 8
Частотомер гсгероднный 0,05 4 4 —9
Измерительный усилитель — У2—
Плавный аттенюатор — Д 2 - 1 3
Фиксированный аттенюатор — —
Фильтр — ФР-2, ФНЧ
Зонд и калибровочная линия — —
для определения напряженности
магнитного поля
Контактные кольца для закреп-
___ —
леиия образца
Контейнер для образца к изме­
рительной Л И Н И Н
Чертеж контейне­
ра прилагается
Примечание. Допускается применение аппаратуры, технические
характеристики которой не' хуже указанной.
Контейнер для о б р а т а к измерительной линии
J
/ —корпус: J—стержень
д л я образца; 3 —крыатке;
о-ЛЗереплгя.

Стр. 16
ПРИЛОЖЕНИЕ 3 к ГОСТ 1 2 6 3 7 -6 7
АППАРАТУРА
для испытаний магнитных материалов в интервале температур
от IS3 до 673"К
llorptBI-
МОСТ h ИЗ-
усрснщ
• к
Рекомендуемы* тыв
армор*
Термокамера ДО 5 Изготовлены в
НГИМИП
Криокамера ДО 2 То же
Блок автоматической рсгулнров-
ки температуры — *
Электронный потенциометр
Аппаратура. перечисленная
в приложении 2
"
ЭПП-09

Стр. 17
ПРИЛОЖЕНИЕ 4 к ГОСТ 1 2 6 3 7 -6 7
ПОРЯДОК ПОДСЧЕТА МАГНИТНОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ
В ОБРАЗЦАХ С БОЛЬШИМИ И МАЛЫМИ ПОТЕРЯМИ
1. Если образец обладает большими потерями, необходимо использо­
вать для расчета общие формулы. В этом случае для определения магнит­
ной проницаемости обязательно проводить измерения в двух режимах, так
хак изменение длины резонатора и ширины резонансной кривой являются
функциями как магнитной, так и диэлектрической проницаемостей. Для
вычисления четырех параметров материала необходимо четыре измеряемых
величины: изменение резонансной длины при расположении образца в ре­
жимах короткого замыкания и холостого хода и изменение ширины резо­
нансной кривой в двух указанных режимах.
2. Вместо относительных входных сопротивлений Z* , н 2 , х введены
эквивалентные величины:
Z x- - j Z , я. z , = -
х
Z X = R > - ] Y U Z9 — Rt—jY t.
Это ц
а) расчетные формулы режима холостого хода и короткого замыкания
становятся при этом симметричными, что позволяет упростить вычисления
н составить единую программу для электронно-вычислительной машины;
б) на практике чаще всего встречается случай соизмеримых и к е.
При использовании величин 2 , и Z2 вычислитель может иметь дело с ве­
личинами одного порядка, что существенно при массовой обработке резуль­
татов измерения.
3. При очень больших потерях не удастся измерить ширину резонанс­
ной кривой на половинном уровне, поэтому берется произвольный уровень
и вводится коэффииент а=~Г" . где /, и h—отсчет по индикатору в макси*
Л
муме и на том уровне, на котором измеряется ширина. Связь между
компонентами величин Z и Z2 выражается следующими соотношениями:
sin 2р{Д£, 2 + А)
*>.* =
---------------------------'— и----------1777’
1 + cos 2р (А£, 2 + Л) + — - МП» р — у -
где:
ALi и Л!г — изменения резонансной длины а режимах короткого за­
мыкания и холостого хода;
ДГ. н Д/з — ширина резонансной кривой в указанных режимах.
4. Если потери в образце велики ( tgO. > 0.05, Р — — > 0 .2 f.

Стр. 18
то потерями в резонаторе можно пренебречь. .Мнимая часть величин Z, к
Z? выражается по формуле:
1,2
2 | / — 5 _ s i n p i f L L |/ i + _ £ _ s i n p i ^
К I - а 2 У 1 - д 2
2а б/
(2)
1.2
1 + cos 20 (A t, 2 + A) -f — - sin* р — ^
5. Если потери в образце малы ^ igft^; igd, < 0.05. р —l ? ■ < 0 . 2 j .
ноля (формула 2) м
оделяется:
Л,д-1КР(Л1.|Л+А). (3)
то третьим членом знаменателя (формула 2) можно пренебречь. Действи­
тельная часть Z| и Zt определяется:
Мнимая часть Z и Zy
2р 3jL
2
+ 77 [ « £ * - * - A t,,) +
U 1 +со5 2Р(Д1и + А) ' Q0'
+ Pt?.2«g Р (А*,.2 + Л> ‘gP (A t| 2 + A) +
+ p (t? iS- A - A t 12 ) Ig’fJ (A t, 2 + A)],«)
где:
t« — полная длина резонатора;
расстояние от образца до корогкозамыкатедя.
Первый член в хвадратной скобке уштывасг поправку, связанную с
потерями в пустом резонаторе. Остальные два члена определяют потери за
счет внесения беспотсрьного образца с темн же р и е, что у реального
феррита.
о. При 0.01 , fgfi, <0.05 вычисления К|.» производить по форму­
лам (2) или (4).
7. При малых значениях дизлектрических н магнитных потерь, но боль­
шого значения одной из проницаемостей (ц или е) при расчете параметров
образцов следует пользоваться формулами (3) н (4).
8. В большинстве случаев измерения производятся на половинном
а
уровне а -0 ,5 . Тогда в формулах I и 2 множитель
-------—1.
1 —а
9. Переход х значениям ц и к осуществляется следующим путем:
1‘ *- И' - JV‘
е' - / е *
1
л / Zl I"
1 + J Vz , . z ,
(5)
зд»V z > 1 -JVz , . z s
1
V i r
1+У VZ, . Z;
(6)
2т
i- J VZ , . z a

10. Для вычисления ц'. р", f и е" решения уравнений (5) и (6) про­
изводит а следующей последовательности:
Ql = V + УЬ о* - V л? + А
») Yг К,
Ti = « « «К д Н Фа = arc lg — .
тогда:
- / t. г,
V z TТ г - V'‘oi_ o, с - -4.
Действительная часть этого выражения:
/1| = Re А = V о« • <?i со» -<*>1 ^
*
Мнимая:
Аг = ImA ~ V^Qt • Qj sin
б) В = In 1 + / V Zy Z , (1 + I m A )+ JR eA
l - j V ~ Z ^ Z (I — / и .4) j ReA
откуда:
В, - ReB
В? = /т В =
1 2 /?еЛ
- — a r c l g --------------------------,
2 U / я М - /?еМ
-Li | / (l+/w Л)>+ /?*=> Л
2 К ( 1 - / ш Л)* + /?е* А
Эти выражения используются как для вычисления р, так и для вычисле­
ния к.
в) для вычисления ц необходимо знать
сУ
— Фа
отсюда:
*- ReC — lmC,
ReB ■ R e C - I m B ■ ImC
P*
ReB ■ ImC 4- /п В ■ ReC
рл

Стр 20
г) для вычисления е определяется:
*» —«Pi
cos
-----------
2
Jh
0i
= ReD — ImD,
ReD ■ ReB — ImD • /т В m ReB ■ ImD + /m S • ReD
e' =
----------------------------------: e —----------------------------------.
pA ’ pA
л) данная схема позволяет по измеренным значениям A i|, ДЕ» и
B it. Д/г найти р ', р ", е ', е ” с помощь» электронно-вычислительной машины
по программе, составленной иа языке Алгол-60 (приложение 6).
РАСЧЕТ МАГНИТНОЙ И ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТЕЙ
I. Измеряемыми величинами в методе измерительной линии являются
коэффииент стоячей волны по напряжению (к. с. в. и.) и расстояние / от
точки минимума напряжения до входной грани образца.
Входное сопротивление выражается формулами:
2. Расстояние / определяют следующим образом: измеряют положение
ближайшего к короткозамыкателю ’минимума; производят по линейке
отсчет 0 | в мм; вводят в линию образец и измеряют положение ближай­
шего к образцу минимума; производят отсчет по линейке 0 г в мм, тогда:
При этом величины I*. * снизаны со смешением минимума соотно­
шением:
ПРИЛОЖЕНИЕ 5 к ГОСТ 1 2 6 3 7 -6 7
,
____2 , _ 1 — У АГК tg ft/K
/ К к-Аgp/< ’
1
z> ~ Кг - А № г ■

Стр. 21
3. Для определения к. с. в. я. при Км, » > 2 измеряют ширину резонанс­
ной кривой методом «вилки» на произвольном уровне мощности н опре­
деляют к. с. в. н. по формуле:
где:
/ х — показание индикатора при измерении ширины резонансной
кривой па произвольном уровне;
lam — показание индикатора в минимуме.
4. При Кк.х< 2 к. с. в. н. определяют методом «максимум — минимум»
и подсчитывают по формуле:
5. Расчет Z, и 7.г производят по формулам n. I приложения 5, а ц и
е — по формулам пп. 9 и 10 приложении 4.
для расчета ц'. ц". е г", записанная иа языке Алгол-60
1. Начало вещ ественные R l t VI, R2, V2, о |, а2, Ql, Q2. я;
2. ReA. ReB, RtC, R e l i , Im A, ImB, Im C, ImD;
3. Вещественные массивы в 11:5), (1:8), W' )l:5), V (1:4);
4. я : =3,1415, ввод (W, V, 8);
5. Начало /? t: ~ (sin (4 x И) X (в (3J + 8 [5»))/(l + cos<
6. 4 X Я/W J l ) X (в 13) + в 15))) + 2 X sin (2ХЯ/Ц7 Ш Х в 1 4 ) М 2 ) ;
7. {У1: — если (2 Х я /1 Г p ] X в (4 ))< 0 .2 . то ( 4 X л /П 7 Ш
8. X в [4))/(1 + cos (4 X K/W 11) X (8 (3) + в {51)))- W (3J/(2 X 0^2)).
9. Х ( 2 Х Я |Ч Г |1 ] Х » '1 5 ) 4 - 2 Х Я /1 Г ( 1 1 Х IV (4) X <g (2 X я/(Г [1)Х
10. ( в [1) + в {5))))Xtg (2 X я /VT {1] X (8 {3) + 815))) + 2 х я /(Г 1 1 ) х (
П. ( B 7 [ 2 ] - t V (4) — 0 [5))X (»g ( 2 X « / l T ( l ] X ( e )3) + в |5 ) ) ) ♦ 2),
12. Иначе 2 X sin (2 X я/1Г [I) X в (4))X *1* (I + sin ( 2 Х « /
13. W |1] X в (4)) f 2)/(1 + cos ( 4 Х я / Г 11) X (в |3 ) + в (5)» + 2ХМп(
14. 2Х Я /1Г II) X 8 14)) 12)};
15. R2: = sin (4 х л/ И7 [ 1J X (9 (П + в [5))Ж1 + cos ( 4 Х " /В '{ 1 ] ) Х
16. <8 {1) + 8 [5 !))> 2 X (sin (2 X я/W (1) X 0 |21))1 2);
17. {Y2: = если (2 Х я /1 Р {Цхв {2D < 0 .2 . то (1Х л,'1Г ) 1 ] X « 12J)
18. /(I + cos (4 X я / V/ |l ] X (в [1) + 0 15)))) — V 'I2),^X V 'U |X (2X .V
19. Г {I) X V [1) + 2 Х л /1 Г [1 | X V (31X 12 (2 X я/1Г ШХ(в [3| +
20. 8[5))) X lg(2 X * W [ ] Х ( в [1] + 0 [5))) + 2 X я/«7 (1) X ( V (I)
ПРИЛОЖЕНИЕ 6 к ГОСТ 12637-Е ?
ПРОГРАММА

Стр.22
21. — V |3] — 0 15]) X (tg (2 X Я/1Г (1) X <е |1] 4 е [5]))) 12);
22. Иначе 2X»ln ( 2 х я / « ' (1)Х0 (2]> X sqrl (I 4 sin (2Хя/1Г [11Х
23. X 0 |2J) f 2)Л1 4 cos (4 X я / Г [1 ] X (в [|] + 0 [5]))42Х*Ш (2Х я/
24. W (1) X в 12)) 12)};
23. o l : — arclan <У1,7?|);
26. а2: - arclan (Y2/R2):
27. e l: = sqrl <Я| t24KI t 2):
23. q2: = sqrt (/?2 1 2 4 Y2 ) 2);
29. RcA: = sqrl (et X t-2) X cos (<al 4 o2)/2);
30. ImA: = sqrl (e lX (? 2 ) X s in « a l 4 « 2 ) / 2 ) ;
31. RtB; = 1 ,‘2 X arclan ((2 X ReA)H 4 ImA » 2 - Re A • 2»;
32 ImB: «= 1/2 X In (sqrl ((1 — ImA t 2 — ReA 1 2) t 2 4 4 X ReA } 2):
33. /((1 — lmA)1 2 4 ReA 1 2»;
3». ЯеС: — sqrl (el/e2) X cos ((al — a2)/2);
35. ImC: - sqrl (el/o2) X sin (<al — a2);2);
36. ReD: - s q r l lo 2 /e l)X c o s < < a 2 -a l)/2 );
37. ImD: = sqrl (e 2 /o l)X » ln f(a2 -a l)/2 );
38. ц |5]: = (ReB X R*C - ImB X /mC')/<2 X я/W |l ] X в 15]);
39. Ц |6 |: = (ReB X Ы С 4 ImB X ReC)/(2 X n/W 111 X 0 (5]>;
40. Ц |7 |: — (ReD X ReB — ImD X/mB)/{2 X л / IF |1] X 0 |5|);
41. и (SJ: ~ {ReB X ImD + ImB xReD)H2 X fljW |IJX0 15]);
42. ц ]!]: - 0 [3|;
43. ц |2): - 0 14];
44. ц 13): - в (I);
45. [4J: - 0 [2|;
4G. Вывод (ц); Конец4
Редактор Л. И. Горбасева
Технический редактор С. И. Кобот
Корректор А. П. Якуничкина
И»Д*ТМ1.СТ1К» ст*ях»рто*. М осква. к-1. ух. Щ уссоа. 4
С в ан а в U ( . 4/111 ICC7 г. П одя. к м ч . I/V4 196? г. I.S п. л Тир ЯХО
Тип. сМогкояский печатник». М осква. Лядин пер., б. З а к . 673
ÃÎÑÒ 12637-67